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回波信号通过APD产生光电流,经过跨阻放大转化为脉冲电压,这个电压脉冲包含了回波的时间信息和光强信息。在时刻鉴别电路模块,使用TDC或者TAC得到时间信息,在峰值保持模块或者全波形输出模块,得到其强度信息[2]。
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像素单元里,需要将光脉冲信号转化为电压脉冲信号[8],最常见的就是使用跨阻放大器(transimpe-dance amplifier,TIA)。目前比较常见的有电阻型跨阻放大器(resistance transimpedance amplifier,RTIA)、电容型跨阻放大器(capacitive transimpedance amplifier,CTIA)和调节型共源共栅型跨阻放大器(regulated cascode transimpedance amplifier,RGC-TIA)。电容型跨阻放大器常用于宽脉冲电流信号或直流电流探测,跨阻型放大器和RGC型跨阻放大器常用于窄脉冲电流探测。
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电容型跨阻放大器是常用的输入级,其结构图如图 6所示。此结构的放大器由一个运算放大器和一个积分电容组成。积分电容作为负反馈跨接在运算放大器的负端输入和输出上,形成负反馈回路,该电路本质上是一个积分器,工作时处于积分状态,输入电流向电容充电引起输出端电压变化。探测的光电流脉宽有一定要求,充电时间太短电荷积累较少使得电压变化量较小,不易探测。
DENG等人设计了一种用于64×64规模,AlGaN基底的用于弱光成像的APD阵列读出电路[9]。该读出电路像素采用了电容型跨阻放大器作为输入级,研究了电荷-电压转化因子和积分电容,放大器增益的关系,得到积分电容为70 fF时,放大器的增益为300,最大积分时间约为825 ms,最大可探测光电流为22.8 pA。此探测器探测的直流光电流,为国内学者设计像素电路的跨阻放大器提供了有利的理论支撑。
法国CEA-Leti公司研发的用于闪光激光雷达成像的焦平面[10],使用的跨阻放大器为一个CTIA。此CTIA由一个跨导运算放大器(operational transimpe-dance amplifier,OTA)作为核心放大器,在输出和输入跨接两个大小不同的电容,小电容只有几个fF,以便为快速检测回波提供高增益,大电容可切换提供较大的容量。探测器系统最小可探测100个光子,实现弱光探测。
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RTIA是将电阻跨接在放大器的负极和输出端口,形成负反馈环路。输入电流值与输出电压值成正比,且比例系数为电阻阻值Rf,通过调整Rf的阻值可实现增益可调的跨阻放大器。DENG在128×2规模的读出电路像素设计中,采用了RTIA做为输入级,将电流脉冲转化成电压脉冲再进行中置放大,前置放大器如图 7所示[6]。此设计中使用了0.11 μm互补金属氧化物半导体(complementary metal oxide semiconductor,COMS) 集成电路工艺,能探测纳秒级脉冲电流,并进行了流片验证,可实现光电流的探测。
DRS Techonlogies公司、GEOST公司和Analog Digital Integrated Circuits公司合作为美国航天局用于航天探测的项目设计了一款2×8的基于线性模式的HgCdTe APD单光子探测器的读出电路[11]。输入级采用的也是RTIA,使用的Rf为可变电阻,阻值181 kΩ~500 kΩ可调;整体的读出电路信噪比大于10 dB的时候可以完成单光子检测,光子探测效率达到50%。2021年,这个焦平面已运用在美国国家航空航天局(National Aeronautics and Space Administration,NASA)专门为小行星体的任务而设计的一种新型空间激光雷达中,用于地形测绘和支持样品采集或着陆[12]。
另一种常见的输入级是RGC-TIA。BAI等人[4]基于大面阵InGaAs基背照工作的线性模式APD芯片,设计了规模为32×32的读出电路的架构和像素单元电路结构;像素的前置放大器是由RGC-TIA输入级级联的两级自偏置共源级单级放大器组成的,其电路图如图 8所示。在400 MHz下增益可以达到110 dB,等效输入噪声电流有效值约200 nA,噪声电流峰值为1.32 μA;前置放大器可以实现5 μA、脉宽2.45 ns的窄脉宽弱光电流的检测。
电容型跨阻放大器相当于一个积分器,可以提供较低噪声,且线性度很好,但是同工艺下的面积和功耗相对于其它跨阻放大器会更大。电阻型跨阻放大器的增益由反馈电阻决定,可通过调节反馈电阻阻值调节增益值。RGC-TIA可以很好地隔离前级光敏芯片的结电容,但是为了降低噪声应增加电路内晶体管的跨导,会导致面积与功耗的增加。三者常见的输入级都有各自的优缺点,在电路设计中,综合增益、带宽以及等效输入噪声的指标要求来进行选择。前置放大输入电路还有直接注入型、电流镜型等,在此不进行更多讨论。
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读出电路探测强度信息的方式也有很多种,比较常见的是采样保持输出、峰值保持输出和全波形采样输出。
ZHANG等人[13]针对线性模式下的128×128规模HgCdTe APD探测器,设计了后续的读出电路。像素单元的架构如图 9a所示,前置放大器CTIA的输出节点连接到保持采样保持模块,并保持常开模式对节点电压进行实时监控;电路时序图如图 9b所示,CTIA输出节点P点电压通过采样保持模块实时输出V2d。此电路采用SMIC 0.18 μm 1P6M CMOS工艺进行设计和流片。
峰值保持电路也是一种常见的获取回波的强度信息的方法。日本三菱公司[14]设计了一款用于3维成像的InAlAs的APD阵列探测器读出电路,采用0.18 μm的SiGe-BiCMOS工艺制备。像素单元框架图如图 10所示,像素包含跨阻放大器、峰值强度检测电路和光子飞行时间检测模块。峰值检测模块中,每当输入信号电压大于上一时刻存储在MAXHOLD电容上最大电压时,会触发开关输出一个晶体管-晶体管逻辑电平(transistor transistor logic,TTL)的逻辑高电平。瞬间,通过用电流源对MAXHOLD电容充电,最大电压被刷新。GATE信号保持高电平,MAXHOLD电容上电压持续刷新,直至检测到峰值强度。但是峰值检测模块中开环放大器增益有限,检测小信号时候,输出的电压可能会低于TTL逻辑电平,使得检测无法正常进行。通过加入一个偏置调节电路,使得运算放大器的输出略低于偏置控制电路也能正常工作实现检测峰值的目标。
日本三菱公司这款探测器将读出电路和1维快速扫面设备连接,可以获得实时的3维范围图像,但是使用的是线列组成的阵列,电路集成度不高,会产生阵列无法进一步扩大的问题,帧率也因为多路选通电路无法进一步提高。
探测回波信号强度信息的方法还有使用包络采样的方法,输出为整个电压脉冲信号的全波形,其中包括了脉冲上升时间、脉冲下降时间、脉宽和峰值强度等信息。JOHNSON等人设计了一个64×64阵列规模的读出电路,图 11是单元像素的设计[15]。探测的光电流经过积分器和滤波器转化为电压脉冲,检测到回波到达时,开启波形采样。将瞬时的波形电压存储在多个电容上,全波形包络采样保留回波信号的脉宽峰值电压等信息。
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在像素内部常见的计时方式有两种:将光子飞行时间转化成数字信号进行输出的TDC和将其转化为模拟信号的TAC[16]。在同样的工艺下,TAC的面积会比TDC小,但是TDC直接输出的是数字信号,抗干扰能力更强。
2018年,LI等人设计了一款64×64阵列[17],用于3维成像的InGaAs/InP激光焦平面探测器。光子飞行时间的探测采用了二段式TDC,保证了测量范围和测量的时间精度。读出电路主要是由外围电路、驱动电路和像素阵列等组成。像素单元里包括了放大模块和14位计数器,其中10位主计数器分辨率是8 ns,4位辅助计数器采用4相时钟技术将分辨率提高到1 ns,像素级TDC电路图如图 12a所示;计数器时序图如图 12b所示。start信号开始时,主计数器开始计数直到stop信号来临,停止计数。但是因为无法确定CLK边沿与stop上升沿时间差,为了减小误差引入辅位计数器进行细计数,stop信号来开始细计数。最后使用计数时间减去细计数时间得到误差较小的光子飞行时间。探测器探测距离为1 km,距离分辨率为15 cm,TDC的最小时间分辨率为1 ns。
CEA-Leti公司开发了一种新型320×256规模的混合焦平面阵列[10],可以在被动和主动两种模式下运行。在被动模式下,它可以作为一个传统的2-D热成像仪使用;在主动模式下,它可以作为一个闪光激光雷达成像仪使用,其阵列中每个像素电路都能探测回波信号的时间信息和强度信息。像素单元架构如图 13a所示,此设计采用的是TAC的计时方法;时序如图 13b所示,光子发出时给Track&Hold模块输入一个基准斜坡电压,光电流输入CTIA之后C3D上开始积累电荷,电容上的电压上升。小电容上电压到达阈值电压后,比较器翻转输出高电平作为stop信号,锁存Track&Hold模块,并输出此刻斜坡电压值。输出的模拟斜坡采样电压值,可以根据推入Track&Hold模块的基准斜坡电压得到光子飞行时间。读出电路测距距离达到30 m,精度达到30 cm,TAC的最小时间分辨率为2 ns。
传统TAC易受到温度等外界因素的干扰,限制了其精度,同时TAC的精度与测量范围相矛盾,测量精度越大,斜坡电压斜率越大,测量范围越小;测量精度越小,斜坡电压斜率越小,测量范围越大[18]。随着3维成像所需清晰度的增加,所需要的像素点也增加,阵列规模变大。但是采用同样的工艺下,单个TDC的面积远大于TAC,面积较大的模块在大阵列焦平面探测器中是不利的。需要根据时间测量精度和面积功耗来折中选择和设计TAC和TDC[19]。
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在读出电路设计中,精确测量回波信号到达的时刻是一个难题,它直接影响了整个探测器的精度。为了记录光子到达的stop信号,大多数像素内部采用了单阈值前沿时刻鉴别器,但是由于光电流脉冲的幅度不一致,会导致时间行走误差,如图 14所示,它最大可达到脉冲上升时间的一半。下面将介绍几种减小行走误差的方法,并对其进行详细分析。
KURTTI等人[20]提出了一种基于双阈值方法的激光脉冲到达信息的检测模块的电路设计,原理如图 15所示。使用两个高性能比较器提供一个较低的阈值70 mV和一个较高的900 mV阈值。设置较低的阈值的比较器得出stop1信号和stop2信号,设置较高的阈值的比较器得出stop3信号。通过3个stop信号可以估计出脉冲宽度和脉冲上升时间。后续通过实验采集得到不同的脉冲强度及不同的输入电流对应的不同大小的行走误差,构建出脉冲宽度和上升时间的行走误差补偿曲线。这两种情况下都使用了线性插值来实现连续的补偿曲线,并通过这些补偿曲线进行补偿。采用了0.35 μm COMS的工艺,整体电路的行走误差在25 ps左右。
通过实验采集得到的行走误差补偿曲线,如图 16a和图 16b所示。图 16a显示了在整个振幅范围内包含80个测量点,1 ∶100000的动态范围内,行走误差和测量脉冲宽度的函数,而图 16b显示了在包含46个振幅点,100 ∶100000的动态范围内,行走误差和测量时间间隔的函数。这两种情况下都使用了线性插值来实现连续的补偿曲线。补偿曲线被存储在查找表中,并通过这些表进行查找补偿。
ZENG等人提出了一种用于光子飞行时间(time of flight,TOF)的大动态范围的接收器[21],回波信号鉴别使用的差分电压位移定时鉴别方案,此方法的电路框架如图 17a所示。将从TIA传出的电压脉冲信号转化成一个差分信号,在提供给个差分信号不同的共模电平,使其产生交叠,输入的两对差分信号提供的共模信号的差值满足VDVS2=2VDVS1,且共模电平VDVS1设置为50 mV,VDVS2设置为100 mV;再将两对差分信号输入到两个比较器中得出交叠时间t1和t2,推出Tstop=2t1-t2,时刻鉴别模块的时序图如图 17b所示。电路采用0.18 μm CMOS工艺,最小探测电流信号为0.28 μA,行走误差约为1 ns。
无论是构建补偿曲线还是用交叠时间去确定到达时刻,这些方案都可以放在线性APD焦平面读出电路的像素单元作为时刻鉴别模块。传统的单阈值前沿时刻鉴别缺点主要在于:因回波信号的脉宽不确定,会引入一个最大值可达一半的上升时间的行走误差,想要提高时刻鉴别精度就需要提高比较器性能,这对于电路设计是一个不小的挑战。单阈值方法的优点也比较明显:只需要一个比较器,在大阵列中可以节约一定面积和减少一定功耗。相较于传统的单阈值方法,双阈值方案有极大地减小行走误差的优点,提高了时刻鉴别的准确度,但是会增大像素面积和功耗,这对大阵列的读出电路性能指标影响较大。表 1是一些参考文献中读出电路的主要指标对比。
表 1 读出电路指标比较
Table 1. Comparison of readout circuit indicators
参考文献 工艺 阵列 TIA TDC/TAC 像素尺寸/μm 探测范围 时间分辨率/ns 距离分辨率/cm [4] 0.35 μm CMOS 32×32 RGC,110 dB@400 MHz TDC 150 — 2 30 [6] 0.11 μm COMS 2×128 RTIA TDC — 0.84 km~4.8 km 0.5 7.5 [10] 0.18 μm CMOS 320×256 CTIA TAC 30 30 m 2 30 [12] — 2×8 RTIA增益带宽积: 3×1013 TAC — — — — [13] 0.18 μm CMOS 128×128 CTIA, 62 dB TAC 50 — — — [14] — 256×256 — TAC — — — — [17] — 64×64 RGC TDC 150 1 km 1 15 传统TAC时间测量精度和测量范围只能折中选择,而TDC能达到高精度的同时增加位数实现增加测量范围。TAC输出的是模拟信号,TDC输出的是数字信号,TAC的模拟信号需要ADC转化成数字信号读出,而TDC可直接输出,抗干扰能力更强,但TDC的高频时钟会给其它模拟模块造成时钟串扰,同时大规模全局时钟同步实现也较为困难。随着3维成像对清晰度的要求提高,像素点的数量也相应增加,导致阵列规模扩大。然而,在相同的工艺条件下,单个TDC的面积远远超过TAC,这对大阵列焦平面探测器是不利的,如法国公司推出的320×256规模的大阵列读出电路使用的依然是TAC。因此,TAC和TDC的选择需要在时间测量精度、测量范围、面积和功耗之间进行权衡和优化设计。
国外对线性APD的研究持续时间久且技术成熟度高,逐步趋向大规模读出电路和大阵列、低功耗、超长探测距离、高精度和高速成像等方向发展。国内研究相对落后,尤其是在读出电路的设计方面,随着激光雷达的兴起,因其具有广阔的应用前景,近年来国内一些企业、高校和研究所加大了对线性焦平面读出电路的研究力度。
激光3维成像线性焦平面探测器读出电路研究进展
Research advance in readout circuits of laser linear-mode focal plane detector for 3-D imaging
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摘要: 激光焦平面探测器是一种新型的光电成像器件,它利用半导体内部载流子的雪崩倍增效应实现高速、高灵敏度、纳秒级时间分辨探测,用于凝视型激光3维成像系统。探测器主要分为线性和盖革两大类,其中线性模式探测器具有响应速度快、无死时间和后脉冲、可实现单脉冲瞬时成像等优点。首先介绍了在不同应用场景下,线性模式焦平面读出电路的两种架构并简述其原理,然后阐述像素单元的关键电路模块,比较了其优缺点,最后分析了两种减小行走误差的双阈值时刻鉴别方法。为相关领域的研究者提供了一些有益的参考和借鉴。
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关键词:
- 探测器 /
- 线性模式焦平面读出电路 /
- 3维成像 /
- 光子飞行时间
Abstract: Laser focal plane detector is a new type of optoelectronic imaging device, which utilizes the avalanche multiplication effect of carriers inside the semiconductor to achieve high-speed, high-sensitivity, nanosecond time-resolved detection for gaze-type laser 3-D imaging system. It is mainly divided into two categories, linear and Geiger, in which the linear-mode detectors have the advantages of fast response speed, no dead time and post-pulse, and can realize single-pulse instantaneous imaging. Firstly, two architectures of linear-mode focal plane readout circuitswere introduced and their principles were briefly described in different application scenarios, then the key circuit modules of pixel units were elaborated and their advantages and disadvantages were compared, and finally two double-threshold moment identification methods to reduce walking errors were analyzed, which were intended to provide some useful references for the researchers in the related fields.-
Key words:
- detectors /
- linear-mode focal plane readout circuit /
- 3-D imaging /
- photon time of flight
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表 1 读出电路指标比较
Table 1. Comparison of readout circuit indicators
参考文献 工艺 阵列 TIA TDC/TAC 像素尺寸/μm 探测范围 时间分辨率/ns 距离分辨率/cm [4] 0.35 μm CMOS 32×32 RGC,110 dB@400 MHz TDC 150 — 2 30 [6] 0.11 μm COMS 2×128 RTIA TDC — 0.84 km~4.8 km 0.5 7.5 [10] 0.18 μm CMOS 320×256 CTIA TAC 30 30 m 2 30 [12] — 2×8 RTIA增益带宽积: 3×1013 TAC — — — — [13] 0.18 μm CMOS 128×128 CTIA, 62 dB TAC 50 — — — [14] — 256×256 — TAC — — — — [17] — 64×64 RGC TDC 150 1 km 1 15 -
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